电磁场能量穿透的屏蔽时

售一个长导体(天线)周围的场方向图可以近似为导体的每一分段的场方向图的和。假设一个正弦电流引人到天线的基极。每一分段上的电流幅值取决于沿着天线的位置。在天线的顶端电流是零,基部电流是最大值。沿着天线长度的电流分布看作是正弦波的- 部分。天线驱动其基部相对于地称为半偶极子。
s/m可以用来测量空间特性。因为E和H可以通过任意距离d测量,这两个场是互相垂直的,正确的应该说E/H等于2772/口。
当距离r>x/2n,比率E/H等于3770。在较短的距离，比率E/H与1/r正比增加。例如，如果频率是1MHz,那么λ/2π是47.7m。当一半的距离或者23. 8m的时候波阻抗是7540.距离λ/2π称为近场/远场分界距离。简单来说这个阻抗意味着场E主导着附近的辐射源。当我们在考虑针对电磁场能量穿透的屏蔽时，这很重要。坡印廷矢量在距离辐射源r处的球面的面积分值必须产生同样的总功率。在近场/远场分界距离一半时,场E增加的因子为2√2,场H增加的因子为2√2。比率E/H是2倍，穿过球体周围的功率是个常数。